マクスウェル方程式

マクスウェル方程式（maxwell equation，マックスウェル方程式）について，物理的な意味を解説します。

電場 E ( x , t ) \boldsymbol(\boldsymbol,t) E ( x , t ) , 磁場 B ( x , t ) \boldsymbol(\boldsymbol,t) B ( x , t ) ，電荷密度 ρ ( x , t ) \rho(\boldsymbol,t) ρ ( x , t ) ，電流密度 j ( x , t ) \boldsymbol(\boldsymbol,t) j ( x , t ) を用いて Maxwell 方程式は次のように書き表されます（これらの物理量については，電場・磁場・電荷密度・電流密度｜電磁気学における基本的な物理量を参照）。

Maxwell 方程式（微分形）

∇ ⋅ E = ρ ε 0 ∇ × E = − ∂ B ∂ t ∇ ⋅ B = 0 ∇ × B = μ 0 j + μ 0 ε 0 ∂ E ∂ t \begin \nabla\cdot\boldsymbol> &=\dfrac \\ \nabla\times\boldsymbol> &=-\dfrac \\ \nabla\cdot\boldsymbol &=0 \\ \nabla\times\boldsymbol &=\mu_0\boldsymbol +\mu_0\varepsilon_0\dfrac> \end ∇ ⋅ E ∇ × E ∇ ⋅ B ∇ × B = ε 0 ρ = − ∂ t ∂ B = 0 = μ 0 j + μ 0 ε 0 ∂ t ∂ E

Maxwell 方程式（積分形）

∫ S E ⋅ n d S = 1 ε 0 ∫ V ρ d V ∮ C E ⋅ d r = − d d t ∫ S B ⋅ n d S ∫ S B ⋅ n d S = 0 ∮ C B ⋅ d r = μ 0 ∫ S j ⋅ n d S + μ 0 ε 0 d d t ∫ S E ⋅ n d S \begin \int_\text\boldsymbol\cdot\boldsymbol\,d &=\dfrac\int_\text\rho\,d\\ \oint_\text\boldsymbol\cdot d> &=-\dfrac< d>< d>\int_\text\boldsymbol\cdot\boldsymbol\, d\\ \int_\text\boldsymbol\cdot\boldsymbol\, d &=0\\ \oint_\text\boldsymbol\cdot d> &=\mu_0\int_\text \boldsymbol\cdot\boldsymbol\, d +\mu_0\varepsilon_0\dfrac< d>< d>\int_\text\boldsymbol\cdot\boldsymbol\, d \end ∫ S E ⋅ n d S ∮ C E ⋅ d r ∫ S B ⋅ n d S ∮ C B ⋅ d r = ε 0 1 ∫ V ρ d V = − d t d ∫ S B ⋅ n d S = 0 = μ 0 ∫ S j ⋅ n d S + μ 0 ε 0 d t d ∫ S E ⋅ n d S

実は，上で記したMaxwell 方程式の微分形と積分形は等価な式になっています。この等価性の証明については，マクスウェル方程式の積分形から微分形を導出するを参照してください。 Maxwell 方程式の４つの式は上から順にそれぞれ次の法則を表しています。

Gauss（ガウス）の法則
Faraday（ファラデー）の法則
磁場に対する Gauss の法則（磁荷非存在の法則）
Ampere-Maxwell（アンペール - マクスウェル）の法則

∫ S E ⋅ n d S = 1 ε 0 ∫ V ρ d V \int_\text\boldsymbol\cdot\boldsymbol\, d =\dfrac\int_\text\rho\, d ∫ S E ⋅ n d S = ε 0 1 ∫ V ρ d V

ε 0 \varepsilon_0 ε 0 は真空の誘電率という正の定数で， ε 0 = 8.85 ⋯ × 1 0 − 12 C / ( V m ) \varepsilon_0=8.85\cdots\times10^\,\mathrm/(\mathrm\mathrm) ε 0 = 8.85 ⋯ × 1 0 − 12 C / ( Vm ) で与えられます。

また， S \text S は閉曲面で，閉曲面 S \text S によって囲まれた領域を V \text V としています。

既に流束・発散を学んだので，左辺が閉曲面 S \text S を貫く電場 E \boldsymbol E の流束・発散であることがわかると思います。右辺の積分は電荷密度を体積積分しているので，閉曲面 S \text S 内の総電荷を表しています。

したがって Gauss の法則は，電荷が存在すると電場の発散が生じるということを意味します。正電荷であれば湧き出しが，負電荷であれば吸い込みが生じます。

例として正の点電荷 q > 0 q>0 q > 0 の場合を考えましょう。Coulomb（クーロン）の法則から，電場は点電荷から四方八方に広がるように作られます（静電気力とクーロンの法則）。実際に点電荷を囲むような閉曲面 C \text C をとると，電場の流束が ∫ S E ⋅ n d S = q ε 0 > 0 \int_\text\boldsymbol\cdot\boldsymbol\, dS =\frac >0 ∫ S E ⋅ n d S = ε 0 q > 0 となり，電場の湧き出しが生じているということがわかります。

Gauss の法則では電荷の存在が電場を生むということを主張していました。Faraday の法則は，電場は磁場が時間変化することによっても生じるということを主張します。

Faraday の法則

∮ C E ⋅ d r = − d d t ∫ S B ⋅ n d S \oint_\text\boldsymbol\cdot d> =-\dfrac< d>< d>\int_\text\boldsymbol\cdot\boldsymbol\, d ∮ C E ⋅ d r = − d t d ∫ S B ⋅ n d S

ここで， C \text C は閉曲線で反時計回りを正方向に取ります。 S \text S は閉曲線 C \text C を縁に持つような曲面で，閉曲線の向きに応じて下図のように正の方向を決めます（右ねじが進む向き）。

左辺は閉曲線 C \text C に沿った電場 E \boldsymbol E の循環を表します。右辺の面積分は曲面 S \text S を貫く磁場の流束を表しています。したがって Faraday の法則は，磁場が時間変化すると電場の循環が生じるということを意味します。逆に，磁場が時間変化しないとき，電場の循環が存在しないということです。

磁場に対する Gauss の法則

磁場に対する Gauss の法則は積分形で次のように書き表されます。

磁場に対する Gauss の法則

∫ S B ⋅ n d S = 0 \int_\text\boldsymbol\cdot\boldsymbol\, d =0 ∫ S B ⋅ n d S = 0

電場の Gauss の法則と同様に，ここでも S \text S は閉曲面です。

左辺は閉曲面 S \text S を貫く磁場 B \boldsymbol B の流束を表します。

すなわち磁場に対する Gauss の法則は，どんな閉曲面 S \text S に対しても磁場の発散が存在しないことを意味します。電荷の存在が電場の発散を与えていましたから，磁場の発散を与えるような 磁荷（モノポール，磁気単極子）が存在しないという言い方もできます（その文脈で磁荷非存在の法則と呼ぶこともあります）。

棒磁石にはＮ極とＳ極が存在して，Ｎ極とＳ極が引き合います。では棒磁石を半分に切るとどうなるでしょうか。Ｎ極とＳ極がバラバラの２種類ができると思う読者もいるかもしれませんが，実際にはＮ極とＳ極両方を持った磁石が２つできます。もしＮ極だけからなるような磁石があれば，それはまさにモノポールで，磁場に対する Gauss の法則が破られることになります。

Ampere-Maxwell（アンペール - マクスウェル）の法則は積分形で次のように書き表されます。

Ampere-Mawxell の法則

∮ C B ⋅ d r = μ 0 ∫ S j ⋅ n d S + μ 0 ε 0 d d t ∫ S E ⋅ n d S \oint_\text\boldsymbol\cdot d> =\mu_0\int_\text \boldsymbol\cdot\boldsymbol\, d +\mu_0\varepsilon_0\dfrac< d>< d>\int_\text\boldsymbol\cdot\boldsymbol\, d ∮ C B ⋅ d r = μ 0 ∫ S j ⋅ n d S + μ 0 ε 0 d t d ∫ S E ⋅ n d S

Faraday の法則と同様に， C \text C は反時計回りを正とする閉曲線で， S \text S は閉曲線 C \text C を縁に持つような曲面です。流束の正の向きは右ねじの進む方向に取ります。

左辺は閉曲線 C \text C に沿った磁場 B \boldsymbol B の循環を表します。右辺第１項の積分は電流密度の流束になっていますから，閉曲面 S \text S を貫く電流を表します。また，右辺第２項の積分は閉曲面 S \text S を貫く電場 E \boldsymbol E の流束を表します。

したがって磁場を生じるものは２つあって，Ampere-Maxwell の法則は電流の存在や電場の発散の時間変化が磁場の循環を生じるということを表します。少し長いので電流と電場の発散の時間変化それぞれに対して見てみましょう。

電流によって磁場の循環が現れるという部分だけを切り取って Ampere の法則といいます。電流による磁場を B j \boldsymbol_> B j と書けば，次のように表現することもできます。

Ampere の法則

電流による磁場 B j \boldsymbol_> B j について，以下の式が成り立つ。 ∮ C B j ⋅ d r = μ 0 ∫ S j ⋅ n d S \oint_\text\boldsymbol_>\cdot d\boldsymbol =\mu_0\int_\text\boldsymbol\cdot\boldsymbol\, dS ∮ C B j ⋅ d r = μ 0 ∫ S j ⋅ n d S

電流が正のとき電流による磁場 B j \boldsymbol_> B j の循環も正，電流が負のとき磁場 B j \boldsymbol_> B j の循環は負になります。

Ampere-Maxwell の法則の第２項は Maxwell が付け加えた項で，電場 E \boldsymbol E が時間変化するときには Ampere の法則だけでは不十分です。電場が増えるとき磁場の正の循環を生じ，電場が減少するときには磁場の負の循環を生じます（Faraday の法則では負符号があったので逆でした）。

Ampere の項だけでは不十分であった背景には電荷保存則があります。電荷保存則は空間上に突然電荷がどこからともなく現れるということがないことを主張する法則です。電荷保存則については改めて別の記事に書くつもりです。

以上で Maxwell 方程式の基本的な物理的意味がわかりました。

実際には，電荷密度 ρ \rho ρ や電流密度 j \boldsymbol j が与えられているときに Maxwell 方程式を用いて電場 E \boldsymbol E と磁場 B \boldsymbol B の解を求めることになります（力学で力 F \boldsymbol F が与えられているときに運動方程式を用いて運動の解を求めることと同じです）。